柱坐标系连续性方程

解题思路：本题主要考查求简单曲线的极坐标方程，把极坐标方程化为直角坐标方程的方法，属于基础题．解题过程：

连续性方程是流体运动学的基本方程,是质量守恒原理的流体力学表达式.在流场中任取一以O'（x,y,z）为中心的微小六面体为控制体,控制体边长为dx、dy、dz.设某时刻通过O'点流体质点的三个流速分量为

解题思路：化成直角坐标即可。解题过程：varSWOC={};SWOC.tip=false;try{SWOCX2.OpenFile("http://dayi.prcedu.com/include/rea

再答：再答：再答：配方自己配了吧再问：嗯谢谢再答：我发现简单的题有一堆人回答，需要想一下的就没多少人回答了再问：是啊

连续性方程是质量守恒定律在流体力学中的具体表述形式伯努利方程是理想流体定常流动的动力学方程,意为流体在忽略粘性损失的流动中,流线上任意两点的压力势能、动能与位势能之和保持不变.动量方程是动量守恒定律在

求解单个代数方程我们在前面已经看到,MATLAB具有求解符号表达式的工具.如果表达式不是一个方程式(不含等号),则在求解之前函数solve将表达式置成等于0.>>solve('a*x^2+b*x+c'

1建议查看速度场或压力场、密度场,找出残差最大的部位（可能在引射区入口、出口附近）,据此改善网格质量.2也可尝试先降低高速气流Ma（如先计算Ma=2情况）,得到收敛结果后,再提高Ma,渐次达到Ma=4

我看过的有两种方法可以推倒出来,第一种方法是可以参照郭硕宏著的后面的附录,比较简单,第二种方法比较繁,给你推导思路:由x=rsinθcosφ,y=rsinθsinφ,z=rcosθ解出r,θ,φ,r＾

我算了一个多小时,终于算出来了,写在后边.这个方程是个微分方程,空间任何一点都必须满足这个方程,即使是r=0,写成方程后也像下边这样.不知道为什么,图片上传不上来了.我把证明过程放在附件的压缩包里边了

流体连续方程里边的时间微分不变.就是里边有一个算子div＝（d/dx,d/dy,d/dz）＊这个算子直接作用在直角坐标下的向量v的三个分量上V1,V2,V3然后推导d/dx在圆柱坐标下的形式（x,y,

1、ρ=4/cosθ,(θ≠kπ+π/2)（k∈Z）2、ρ=-2/sinθ,（θ≠kπ)（k∈Z）3、2ρcosθ-3ρsinθ-1=0,ρ=1/(/2cosθ-3sinθ),4、(ρcosθ)^2-

你在百度中输入：液体动力学方程.在打开的页面列表中,再打开“液体动力学方程在这里面有详细的介绍!

本题是要曲线扫过的环型面积令曲线上的M(x,y)到点（2,0）距离最大,N点距离最小两点距离：d^2=(x-2)^2+y^2=ρ^2-4ρcosθ+4ρ＝1＋cosθ,d^2=-3(cosθ)^2-2

一流体的连续性定理.1.内容：理想流体稳定流动时,不通过流断面上的（体积）流量相等.2.公式：S1V1=S2V2其中：S1,V1表示过流断面1的面积（m²)和流速(m³/s);S2

有具体数据么.没有话只能代了.而且也没说是小注入大注入,这题目有点问题.而对于扩散方程,只有小注入才有效.以下按小注入来解.给上图吧,好多符号打不出来最后是Δn(x)=no*exp(-x/Ln)&nb

平方就行了再问：等我试试再问：好的，是双曲线？再答：嗯

将极坐标系中的曲线方程转化为直角坐标系中的,如y=rsinax=rcosa是极坐标下P(x,y)点的轨迹方程,将原式两边平方可得y²=r²sin²a,x²=r&

控制方程的守恒形式和非守恒形式（流体计算动力学中的概念）在流体微元的角度看是完全等价的,是物理守恒定律的两种等价的数学表示：非守恒方程是将守恒方程中对流项和瞬态项中的物理量从微分符中提取出来,以便于对